Вариант 14 (Д1, 2, 4, 6, 7, 9-11, 14-17, 19, 21; К1-4, 7, 8; С1-3, 5, 7, 8)
- Добавлен: 24.01.2023
- Размер: 6 MB
- Закачек: 0
Узнать, как скачать этот материал
Подписаться на ежедневные обновления каталога:
Описание
Вариант 14 (Д1, 2, 4, 6, 7, 9-11, 14-17, 19, 21; К1-4, 7, 8; С1-3, 5, 7, 8)
Состав проекта
|
|
|
|
С-8 вар 14.jpg
|
|
|
V14D2.bmp
|
|
|
|
Д4Вар14.jpg
|
|
|
|
|
c7-14b.gif
|
|
c7-14a.gif
|
|
С-7 В-14.jpg
|
|
С-7 вар 14.JPG
|
|
|
|
V14K4-1.bmp
|
|
V14K4-3.bmp
|
|
V14K4-2.bmp
|
|
|
|
D7-VAR14-1.BMP
|
|
D7-VAR14-2.BMP
|
|
|
d11_v14.tif
|
|
|
|
|
|
Д19 в14 (3).jpg
|
|
Д19 в14 (2).jpg
|
|
Д19 в14 (1).jpg
|
|
|
|
|
|
|
|
с2-14с.gif
|
|
с2-14и.gif
|
|
с2-14ф.gif
|
|
с2-14з.gif
|
|
с2-14в.gif
|
С2_14.pdf
|
|
|
|
K3-1.jpg
|
|
K3-2.jpg
|
|
|
|
V14C1.jpg
|
|
С-1 В-14.jpg
|
|
|
рис к Вар14К2.dwg
|
|
K2V14-img.jpg
|
вар14к2.doc
|
|
K2V14.jpg
|
|
|
Д-17 вар 14.doc
|
|
|
|
|
|
b.gif
|
|
a.gif
|
|
c.gif
|
|
qc3_14.doc
|
|
С-3 В-14.jpg
|
|
|
|
|
|
d1-14b.gif
|
|
d1-14a.gif
|
|
|
|
V14C5.bmp
|
|
С-5 В-14.jpg
|
|
|
|
V14D9.bmp
|
|
|
|
в14 Д-14.jpg
|
|
|
|
K7-1.jpg
|
|
K7-2.jpg
|
|
|
|
D15V14.jpg
|
|
|
|
3.jpg
|
|
2.jpg
|
|
1.jpg
|
|
|
|
V14D6.bmp
|
|
|
|
К-1 В-14.jpg
|
|
|
|
D21V14.jpg
|
|
|
|
К-8 В-14.jpg
|
|
|
|
В-14 Д-10.doc
|
|
Д10 в14 (1).jpg
|
|
Д10 в14 (3).jpg
|
|
Д10 в14 (2).jpg
|
Дополнительная информация
Контент чертежей
рис к Вар14К2.dwg
Д-17 вар 14.doc
Для решения задачи используем систему уравнений вытекающую из принципа Даламбера:
Для определения углового ускорения из последнего уравнения системы (1) найдем момент инерции тела относительно оси вращения z по формуле
где Jz1 момент инерции тела относительно центральной оси Сz1 параллельной оси z; d – расстояние между осями z и z1.
Воспользуемся формулой
где α b g - углы составленные осью z1 с осями x h z соответственно.
Определим моменты инерции тела как однородного сплошного цилиндра относительно двух осей симметрии h z
Определяем угол g из соотношения
По формуле (4) вычисляем
Момент инерции тела относительно оси вращения z вычисляем по формуле (2):
Из последнего уравнения системы (1)
Угловая скорость при равноускоренном вращении тела
поэтому при 0=0 и t=t1=5 c
Для определения реакций опор следует определить центробежные моменты инерции и тела. так как ось х перпендикулярная плоскости материальной симметрии тела является главной осью инерции в точке А.
Центробежный момент инерции тела определим по формуле
Подставляя известные величины в систему уравнений (1) получаем следующие равенства
В-14 Д-10.doc
В задании приняты следующие обозначения: m1 m2 m3 m4 – массы тел 1 2 3 4; R3 – радиус большой окружности; – коэффициент трения качения.
Необходимые для решения данные приведены в таблице 1. Блоки и катки считать сплошными однородными цилиндрами. Наклонные участки нитей параллельны соответствующим наклонным плоскостям.
Применим теорему об изменении кинетической энергии системы:
где T0 и T – кинетическая энергия системы в начальном и конечном положениях; - сумма работ внешних сил приложенных к системе; - сумма работ внутренних сил системы.
Для рассматриваемых систем состоящих из абсолютно твердых тел соединенных нерастяжимыми нитями
Так как в начальном положении система находится в покое то Т0=0.
Следовательно уравнение (1) принимает вид:
Кинетическая энергия рассматриваемой системы Т в конечном ее положении (рис.2) равна сумме кинетических энергий тел 1 2 3 и 4:
Т = Т1 + Т2 + 4Т3 + Т4.(3)
Кинетическая энергия груза 1 движущегося поступательно
Кинетическая энергия барабана 2 совершающего вращательное движение
где J2x – момент инерции барабана 2 относительно центральной продольной оси:
w2 – угловая скорость барабана 2:
После подстановки (6) и (7) в (5) выражение кинетической энергии барабана 2 принимает вид:
Кинетическая энергия колеса 3 совершающего плоскопараллельное движение:
где VC3 – скорость центра тяжести С3 барабана 3 J3x – момент инерции барабана 3 относительно центральной продольной оси:
w3 – угловая скорость барабана 3.
Мгновенный центр скоростей находится в точке СV. Поэтому
Подставляя (10) (11) и (12) в (9) получим:
Кинетическая энергия груза 4 движущегося поступательно
Кинетическая энергия всей механической системы определяется по формуле (3) с учетом (4) (8) (13) (15):
Подставляя и заданные значения масс в (3) имеем:
Найдем сумму работ всех внешних сил приложенных к системе на заданном ее перемещении (рис. 3).
Работа силы тяжести :
Работа пары сил сопротивления качению :
Подставляя (19) (20) и (21) в (18) получаем:
Сумма работ внешних сил определится сложением работ вычисляемых по формулам (17) – (24):
Подставляя заданные значения получаем:
Согласно теореме (2) приравняем значения Т и определяемые по формулам (16) и (24):
Рекомендуемые чертежи
Свободное скачивание на сегодня
Обновление через: 10 часов 4 минуты
